Fizyka ciała stałego - strona 2

Rachunek zaburzeń i masa efektywna-opracowanie

  • Politechnika Wrocławska
  • dr hab. Jolanta Maria Bryjak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 42
Wyświetleń: 819

*Rachunek zaburzeń i masa efektywna Wychodzimy od równania kp:  h 2 2 ˆ  ih 2 k   h2k 2   u = E 'u ∇ + Vkr (r ) − ∇ u =  E − −  m  2m       2m h 2k 2 E =E '+ 2m Zamiast rozwiązywać równanie dla całej sieci rozwiązujemy je wyłącznie dla czynnika Blochowskiego....

Równanie kp-opracowanie

  • Politechnika Wrocławska
  • dr hab. Jolanta Maria Bryjak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 161
Wyświetleń: 1148

Równanie kp Obliczając energię elektronu w krysztale, stosujemy następujące przybliżenia: 1. przybliżenie adiabatyczne (zakładamy, że atomy nie drgają – rdzenie atomowe są sztywno utwierdzone w swoich miejscach: ∆Ri = 0 ) 2. przybliżenie jednolektronowe (zakładamy, że w krysztale o periodycznym...

Warunki periodycznosci Borna-Karmana-opracowanie

  • Politechnika Wrocławska
  • dr hab. Jolanta Maria Bryjak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 91
Wyświetleń: 672

Warunki periodyczności Borna-Karmana: Aby opisać kryształ o skończonej liczbie N atomów, musimy atomowi o indeksie N + 1 przypisać numer 1. Można sobie wyobrazić, że gdy mamy jednowymiarowy kryształ, zamykamy go w „kryształ cykliczny”: Z kolei ...

Dwójłomność spontaniczna- ćwiczenia

  • Politechnika Wrocławska
  • dr inż. Halina Ciuman
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 371
Wyświetleń: 1169

Wrocław, 19.03.2013r. LABORATORIUM FIZYKI CIAŁA STAŁEGO WYDZIAŁ CHEMICZNY POLITECHNIKA WROCŁAWSKA Ćw.: Dwójłomność spontaniczna Prowadzący: dr Agnieszka Ciżman Termin: wtorek 12.03.2013 godz. 8:00-11:00 Grupa nr 2 Joanna Kwiotek 181833 ...

Laboratorium, sprawozdanie nr 7

  • Politechnika Wrocławska
  • dr Piotr Bożym
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 350
Wyświetleń: 1372

Ćwiczenie nr 7 Pomiar magnetooporności w półprzewodnikach Martyna Furmanek Mateusz Poprawka Część teoretyczna : Materiały przewodzące prąd jak na przykład metale, czy półprzewodniki umieszczone w zewnętrznym polu magnetycznym o indukcji...

Ciepło właściwe wg Debye'a-opracowanie

  • Politechnika Wrocławska
  • dr hab. Jolanta Maria Bryjak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 112
Wyświetleń: 728

Fizyka Ciała Stałego II opracowanie zagadnień 1. Ciepło właściwe wg Debye’a. Ciepło właściwe, powtórka: Gaz doskonały, jednoatomowy: 3 R 2 5 ciepło właściwe przy stałym ciś...

Efekt Holla, poziomy Landaua-opracowanie

  • Politechnika Wrocławska
  • dr hab. Jolanta Maria Bryjak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 70
Wyświetleń: 609

4. Efekt Holla. Na poruszający się ładunek w polu magnetycznym działa siła Lorenza: F = qV × B Nośniki ładunku, zarówno dodatnie, jak i ujemne, są odchylane w tą samą stronę (bo wędrują w przeciwnych kierunkach). Na podstawie ładunku, jaki zgromadzi się na boku płytki można wywnioskować, j...

Równanie kinetyczne Boltzmanna i czas relaksacji, prawo ohma-opracowan...

  • Politechnika Wrocławska
  • dr hab. Jolanta Maria Bryjak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 140
Wyświetleń: 2072

2. Równanie kinetyczne Boltzmanna i czas relaksacji. Rozwiązując równanie Schrödingera, Boltzmann uwzględnił oddziaływania z defektami. Stworzył klasyczne równanie transportu. Rozład równowagowy z poziomem Fermiego: f 0 ( E ) = 1 E − EF kT e −1 Modyfikujemy

Zespolony współczynnik załamania, zespolone przewodnictwo, częstość pl...

  • Politechnika Wrocławska
  • dr hab. Jolanta Maria Bryjak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 119
Wyświetleń: 875

6. Zespolony współczynnik załamania / zespolone przewodnictwo, częstość plazmowa. Pole elektromagnetyczne należy traktować jako szybko zmienne pole elektryczne. W polu wolnozmiennym dryf i zderzenia się równoważą: f df  df   df   df  =  +  =  − 1 = 0 dt  dt  dryf  dt  zd  d...

Fizyka ciała stałego - doświadczenie

  • dr hab. Katarzyna Orszulak
  • Fizyka ciała stałego
Pobrań: 0
Wyświetleń: 721

Natalia Grzegorczyk Agnieszka Kałuża Inżynieria Materiałowa, rok 2 Ćwiczenie E: AFM Cel ćwiczenia Obserwacja topologii materiału w skali nanometrowej. Przybliżenie kluczowej techniki obrazowania nanostruktur. Określenie odległości między „dolinami” w