*Rachunek zaburzeń i masa efektywna Wychodzimy od równania kp: h 2 2 ˆ ih 2 k h2k 2 u = E 'u ∇ + Vkr (r ) − ∇ u = E − − m 2m 2m h 2k 2 E =E '+ 2m Zamiast rozwiązywać równanie dla całej sieci rozwiązujemy je wyłącznie dla czynnika Blochowskiego....
Równanie kp Obliczając energię elektronu w krysztale, stosujemy następujące przybliżenia: 1. przybliżenie adiabatyczne (zakładamy, że atomy nie drgają – rdzenie atomowe są sztywno utwierdzone w swoich miejscach: ∆Ri = 0 ) 2. przybliżenie jednolektronowe (zakładamy, że w krysztale o periodycznym...
Warunki periodyczności Borna-Karmana: Aby opisać kryształ o skończonej liczbie N atomów, musimy atomowi o indeksie N + 1 przypisać numer 1. Można sobie wyobrazić, że gdy mamy jednowymiarowy kryształ, zamykamy go w „kryształ cykliczny”: Z kolei ...
Wrocław, 19.03.2013r. LABORATORIUM FIZYKI CIAŁA STAŁEGO WYDZIAŁ CHEMICZNY POLITECHNIKA WROCŁAWSKA Ćw.: Dwójłomność spontaniczna Prowadzący: dr Agnieszka Ciżman Termin: wtorek 12.03.2013 godz. 8:00-11:00 Grupa nr 2 Joanna Kwiotek 181833 ...
Ćwiczenie nr 7 Pomiar magnetooporności w półprzewodnikach Martyna Furmanek Mateusz Poprawka Część teoretyczna : Materiały przewodzące prąd jak na przykład metale, czy półprzewodniki umieszczone w zewnętrznym polu magnetycznym o indukcji...
Fizyka Ciała Stałego II opracowanie zagadnień 1. Ciepło właściwe wg Debye’a. Ciepło właściwe, powtórka: Gaz doskonały, jednoatomowy: 3 R 2 5 ciepło właściwe przy stałym ciś...
4. Efekt Holla. Na poruszający się ładunek w polu magnetycznym działa siła Lorenza: F = qV × B Nośniki ładunku, zarówno dodatnie, jak i ujemne, są odchylane w tą samą stronę (bo wędrują w przeciwnych kierunkach). Na podstawie ładunku, jaki zgromadzi się na boku płytki można wywnioskować, j...
2. Równanie kinetyczne Boltzmanna i czas relaksacji. Rozwiązując równanie Schrödingera, Boltzmann uwzględnił oddziaływania z defektami. Stworzył klasyczne równanie transportu. Rozład równowagowy z poziomem Fermiego: f 0 ( E ) = 1 E − EF kT e −1 Modyfikujemy
6. Zespolony współczynnik załamania / zespolone przewodnictwo, częstość plazmowa. Pole elektromagnetyczne należy traktować jako szybko zmienne pole elektryczne. W polu wolnozmiennym dryf i zderzenia się równoważą: f df df df df = + = − 1 = 0 dt dt dryf dt zd d...
Natalia Grzegorczyk Agnieszka Kałuża Inżynieria Materiałowa, rok 2 Ćwiczenie E: AFM Cel ćwiczenia Obserwacja topologii materiału w skali nanometrowej. Przybliżenie kluczowej techniki obrazowania nanostruktur. Określenie odległości między „dolinami” w
