Wyznaczanie charakterystyki termopary żelazo - miedź. We wszystkich przewodnikach, które mają elektronowy charakter przewodnictwa elektrycznego istnieje pewna ilość elektronów przewodnictwa zwanych też elektronami swobodnymi będących w termicznym, chaotycznym ruchu. Klasyczna teoria przewodnictwa elektronowego metali wprowadza pojęcie gazu elektronowego, do którego stosuje się statystyka Boltzmanna. Wprawdzie oparte na tym modelu wnioski nie zawsze w pełni zgadzają się z doświadczeniem, ale w zagadnieniach termoelektryczności model ten może być stosowany zapewniając dostateczną zgodność teorii z doświadczeniem w pierwszym przybliżeniu.
W wyniku termicznego ruchu, niektóre elektrony mogą opuścić powierzchnię przewodnika w konsekwencji czego na pograniczu przewodnika z powietrzem pojawia się podwójna warstwa ładunków elektrycznych i różnica potencjałów przeciwdziałająca dalszej dyfuzji elektronów z przewodnika do powietrza.
Siłę elektromotoryczną nazywamy często siłą termoelektryczną, a zjawisko to może być wykorzystane do pomiaru temperatur. W tym celu stosuje się najprostsze elementy tzw. Termopary:
Schemat:
Tabela pomiarowa : Fe-Const. Fe-Cu γ E' [mV] 0,0
0,00
0,00
Symb. Nieozn. Symb. Nieozn. Symb. Nieozn. 0
0,5
0,06
9,24
0,00649114
0,702248562
75,97324254
60060,06
1,0
0,12
18,36
0,00653761
0,356169773
19,40416533
120120,12
1,5
0,17
27,34
0,00621769
0,227410114
8,31745007
170170,17
2,0
0,22
36,21
0,00607627
0,16782272
4,63516066
220220,22
2,5
0,27
44,96
0,00600595
0,13359771
2,97177988
270270,27
3,0
0,31
53,59
0,00578436
0,10793174
2,01392326
310310,31
3,5
0,34
62,12
0,00547305
0,08810078
1,41817614
340340,34
4,0
0,38
70,55
0,00538634
0,076349126
1,08221689
380380,38
4,5
0,41
78,88
0,00519809
0,065902748
0,83553252
410410,41
5,0
0,44
87,11
... zobacz całą notatkę
Komentarze użytkowników (0)