Wyklady-fizyka jądrowa i cząstek elmentarnych

Nasza ocena:

5
Pobrań: 70
Wyświetleń: 973
Komentarze: 0
Notatek.pl

Pobierz ten dokument za darmo

Podgląd dokumentu
Wyklady-fizyka jądrowa i cząstek elmentarnych - strona 1 Wyklady-fizyka jądrowa i cząstek elmentarnych - strona 2 Wyklady-fizyka jądrowa i cząstek elmentarnych - strona 3

Fragment notatki:

FIZYKA JĄDROWA I CZĄSTEK ELEMENTARNYCH Nauka o: budowie, własnościach i zjawiskach zachodzących w jądrze atomowym. Koniec XIX w - najmniejsza niepodzielna cząstka - atom. 1895/6 - odkrycia promieni katodowych (J. Plücker - 1858), - J.J. Thomson (e/m) i rentgenowskich - W.C. Roentgen, 1897 - odkrycia elektronów - J.J. Thomson 1896 - odkrycie promieniotwórczości naturalnej - H. Becquerel 1903 - Nagroda Nobla 1898 - wykrycie poloni i radu - M. i P. Curie, Elementy wspólne wszystkich pierwiastków - e, , , γ . 1904 - 1909- I-szy model atomu - Thomson (10 -10 m) - ciasto z rodz y nk a mi. (0 ≤ r ≤ R) → →  = 1.000Å →  ≈ 3 . 10 15 s -1 . R = ≈ 3 x 10 - 10 [m] ↔ rozpraszanie   1909 r , 1911 - odkrycie promieniowania kosmicznego - V.F. Hess, 1911! - model jądrowy Rutherforda. MODEL JĄDROWY Rutherforda (r = 10 -14 + e - r = 10 -10 m) - Narodziny Fizyki Jądrowej! Rys. 12.2. Doświadczenia zaproponowane przez Rutherforda a prowadzone przez Hansa Geigera i Ernesta Mardsena. (R - rura z radonem, F - złota folia, E - ekran ZnS, M - mikroskop) M - mikroskop, R - źródło, F - folia, E - ekran ZnS. Rys.43.2. Wykres rozpraszania cząstek  ( 2 He 4 ) 5,5 MeV na złotej folii v = 10 7 m/s. Rys. 43.3. Kąt rozpraszania padającej cząstki  zależy od odległości jej toru od jądra atomu. → Stabilność ? (mechanika klasyczna)↓ Rys.12.1 Sprzeczności - 2 Model Rutherforda sprzeczny z prawami elektrodynamiki - brak stabilności? widmo ciągłe? ⇔ stabilność atomów! i widma dyskretne! 1913 - Kwantowy model N. Bohra Postulaty Bohra - orbity stacjonarne - Rys. 12.4. Stacjonarne orbity: m e v r = nħ gdzie: m - masa el., v - jego prędkość, ħ = 1,05 10 -34 Js, n - główna liczba kwantowa. I. p r = nħ;

(…)

…, Moment magnetyczny - MB.
-magneton Bohra
1925 r. - spin (Goudsmit i Uhlenbeck)
(wyjaśnienie subtelnej struktury promieniowania atomów)
Spin protonu: (struktura nadsubtelna widm)
sp - [ħ/2], p = 2,79 J, jąder≈ J << MB, Deuteron - I = ħ?, (a powinno ½ lub 3/2 ħ - [2p, 1e])
Model protonowo-elektron. - (ħ/2, 3ħ/2) - elektron - nie!
1930 - Bethe i Backer -  + (Be, Li) → promieniowanie
słabo…
…/12 [(6C12)] = = = 1,66 • 10-27 kg Albert Einstein -
Espocz. = M0c2, 1 kg → 1016 J, 1 j.m.a = 931 MeV.
Zmiana E → c = 3 108 m/s. (299.792.456,2m/s)
Dla poruszającej się cząstki o „v”: E = M0c2 + T = Mc2 → i M = M0 + Spontaniczny proces emisji jądra 2He4 (A, Z) → (A - 4, Z - 2) + 2He4
BILANS ROZPADU α
warunek konieczny zajścia rozpadu α
M(A, Z) > M(A - 4, Z - 2) + M (2He4) Energia rozpadu:
E = [M…
... zobacz całą notatkę

Komentarze użytkowników (0)

Zaloguj się, aby dodać komentarz