To tylko jedna z 8 stron tej notatki. Zaloguj się aby zobaczyć ten dokument.
Zobacz
całą notatkę
PŁAT NOŚNY W OPŁYWIE POD- I PRZYDŹWIĘKOWYM Wpływ ściśliwości na charakterystyki aerodynamiczne płata o skończonej rozpiętości w strudze pod- i przydźwiękowej W miarę zbliżenia się prędkości strugi do prędkości dźwięki wpływ ściśliwości staje się coraz większy. Dla strugi ściśliwej w opływie poddźwiękowym profilu nośnego otrzymano poprzednio zależności: 2 nsc m sc m 2 nsc ya sc ya M 1 c c M 1 c c ∞ ∞ − = − = Podobne zależności można otrzymać dla płata o skończonej rozpiętości, natomiast dla płata skośnego w zakresie liniowej zależności wsp. siły nośnej od kąta natarcia związek tego wsp. dla płata skończonego i nieskończonego przybiera postać: ) 1 ( c M tg 1 c c sk sk ya 2 2 sk ya nsc sk ya τ + πλ + − χ + == ∞ = λ α ∞ ∞ = λ α α Ze wzrostem liczby Macha zmienia się rozkład ciśnień na powierzchni płata, dlatego przy tym samym kącie natarcia zwiększa się nieco współczynnik siły nośnej. Jednocześnie wzrost gradientu ciśnienia na górnej powierzchni płata powoduje wcześniejsze oderwanie strugi, co zmniejsza kąt trzęsienia αtr (rys. po lewej). Dalszy wzrost liczby Macha powoduje zmniejszenie krytycznego kąta αtr αtr αtr 1 – badania laboratoryjne 2 – badania lotne natarcia αkr oraz współczynnika cya max, ponieważ oderwanie przy większej prędkości następuje pod mniejszym kątem natarcia (rys. po prawej): kr kr 86 Podobna jak dla płatów o nieskończonej rozpiętości zależność występuje dla współczynnika oporu czołowego: ( ) δ + πλ + = + = 1 c c c c c 2 ya 0 x xi 0 x xa , gdzie cx0 – wsp. oporu profilowego dla cya = 0. Wsp. oporu indukowanego w większym stopniu wpływa na opór czołowy, a wpływ liczby Macha uwzględnia się obecnością we wzorze cya, który zależy od tej liczby. Krytyczna liczba Macha, która określa pojawienie się na powierzchni płata stref przepływu naddźwiękowego, w przypadku płatów skończonych wyznacza się przede wszystkim doświadczalnie. Przy tym największy wpływ na wartość Mkr ma kąt skosu płata i jego wydłużenie – przyrost wartości krytycznej liczby Macha ∆Mkr w zależności od χ pokazuje rys. po lewej, zaś od λ – rys. po prawej. kr kr prof kr prof kr Wobec tego wartość Mkr dla płata skończonego można wyznaczyć: λ χ ∆ + ∆ + = kr kr prof kr kr M M M M Po przekroczeniu Mkr powstają strefy opływu naddźwiękowego kończące się falą uderzeniową, które w miarę dalszego wzrostu M∞ przesuwają się szybko ku
(…)
… jako nieskończony opływany z prędkością vn = v∞cosχ i
Mn = M∞cosχ (zakład się, że składowa vτ równoległa do krawędzi natarcia nie
wpływa na charakterystyki aerodynamiczne). Wtedy współczynnik ciśnienia na
powierzchni płata odniesiony do ciśnienia dynamicznego strugi napływającej
q∞ = ρ∞v∞2/2 wyrazi się:
p=±
2α cos χ
2
M ∞ cos 2 χ − 1
Znak „-” odnosi się do górnej powierzchni, a „+” – do dolnej. Uwzględniając…
... zobacz całą notatkę
Komentarze użytkowników (0)