Opracowane zagadanienia z fizyki cz. 2

Nasza ocena:

5
Pobrań: 21
Wyświetleń: 609
Komentarze: 0
Notatek.pl

Pobierz ten dokument za darmo

Podgląd dokumentu
Opracowane zagadanienia z fizyki cz. 2 - strona 1 Opracowane zagadanienia z fizyki cz. 2 - strona 2 Opracowane zagadanienia z fizyki cz. 2 - strona 3

Fragment notatki:

7. Zasada zachowania energii
W układzie izolowanym:
Δ­­­­E K + ΔE P + Q + (zmiana innych form energii) =0
W układzie takim energia może być przekształcona z jednej formy w inną, ale nie może być stworzona ani niszczona.
A: E A = E P = mgh B: E B = E K = C: E C = Aby ciało w najwyższym punkcie C nie oderwało się od szyn musi być spełniony warunek:
(*)
Z zasady zachowania energii:
E A = E C mgh = +2mgR
2gh = wstawiamy do (*) i otrzymujemy:
8. Ruch środka masy Współrzędna środka masy jest średnią odległością dla N punktów w układzie liniowym:
, - całkowita masa układu
Środek masy ciał rozciągłych Środek masy układu punktów materialnych porusza się w taki sposób, jakby była w nim skupiona cała masa układu i działały na niego wszystkie siły zewnętrzne.
9. Pęd punktu i układu punktów
Pędem cząstki jest wektor zdefiniowany jako:
Wektory p i v mają zawsze taki sam kierunek. Pęd układu cząstek jest równy iloczynowi całkowitej masy układu m u oraz prędkości jego środka masy
10. Zderzenia sprężyste i niesprężyste
Zderzenie całkowicie niesprężyste (po zderzeniu ciała stykają się ze sobą), część energii idzie na odkształcenie ciał.
Zderzenia sprężyste Przy zderzeniu sprężystym energia kinetyczna każdego ze zderzających się ciał może się zmieniać, lecz nie może ulec zmianie całkowita energia kinetyczna układu tych ciał. Gdy v 1p ≠ 0, v 2p = 0, m 1 = m 2 po zderzeniu v 1k = 0, v 2k =v 1p 12. Moment siły i moment pędu
Moment siły:
M = rFsinα rys. Moment pędu
13. Moment bezwładności i E u w ruchu obrotowym
v=ωr
[kg*m 2 ]
Tw. Steinera: Energia kinetyczna:
14. Ruch postępowo - obrotowy
v śr. = ωR 15. Drgania harmoniczne proste
Drgania wokół ustalonego położenia równowagi.
Częstość (ν) - liczba pełnych drgań na sekundę [Hz]
Okres - jedno pełne drganie T = 1/ ν
Przemieszczenie x(t) = x m cos(ωt+φ)
x m - amplituda
(ωt+φ) - faza ruchu
φ - faza początkowa
ω = 2π/T
v(t) = a(t) = a(t)= - ω 2 x(t)
16. Wahadło proste i fizyczne

(…)

… oraz częstość kołową ω :
Mamy: Ogólna postać tego wzoru
, gdzie φ - faza początkowa
29. Postulaty Einsteina i transformacja Lorentza
Postulaty Einsteina
I Prawa fizyki są niezmienne we wszystkich inercyjnych układach odniesienia
II Prędkość światła w próżni jest taka sama we wszystkich inercyjnych układach odniesienia, niezależnie od prędkości źródła lub detektora światła.
Transformacja Lorentza…
… wtedy, gdy na ciało działa zewnętrzna siła okresowa (np. człowiek popychający huśtawkę). Drgania wymuszone mają częstotliwość taką jak siła wymuszająca.
Przemieszczenie dane jest wzorem:
x(t) = Acos(ωt+φ)
Z drganiami wymuszonymi związana jest częstość kołowa ω - czyli taką z którą układ wykonywałby drgania swobodne. Gdy:
ωwym = ω (warunek rezonansu)
mamy do czynienia z rezonansem 24. Fala biegnąca i prędkość fazowa
... zobacz całą notatkę

Komentarze użytkowników (0)

Zaloguj się, aby dodać komentarz